Previous Page  9 / 18 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 9 / 18 Next Page
Page Background

где

z

j

— значения аргумента, соответствующее

j

-му моменту разрыва

функций

M

1

(

z

)

или

M

1

(

z

)

,

O

(

z

)

— величина меньшего порядка, чем

z

.

Законы изменения

α

и

γ

при оптимальном управлении определя-

ются в результате решения системы

∂H/∂α

= 0

,

∂H/∂γ

= 0

, и их

можно записать в виде

∂C

y

∂α

cos

γ

Ψ

1

+

∂C

y

∂α

sin

γ

cos

θ

Ψ

2

+

∂C

x

∂α

Ψ

0

= 0

,

tg

γ

=

Ψ

2

Ψ

1

cos

θ

.

(14)

Граничные условия для сопряженных переменных

Ψ

i

(

i

= 0

,

1

, . . .

. . . ,

5)

при

z

=

z

0

и

z

=

z

к

получим из условия трансверсальности

[19]:

I

Hδz

+ Ψ

0

δz

+ Ψ

1

δθ

+ Ψ

2

δε

+ Ψ

3

δρ

+ Ψ

4

δλ

+ Ψ

5

δϕ

= 0

.

(15)

Таким образом, для определения оптимальных законов изменения

управляющих параметров

α

и

γ

необходимо решить уравнения (14) с

учетом дифференциальных связей (11)–(13) и краевых условий (15).

В рамках предложенного метода применительно к широкому клас-

су задач оптимального управления КА в атмосфере можно записать

общие формулы для определения сопряженных переменных

Ψ

0

и

Ψ

4

:

Ψ

0

=

a

0

,

Ψ

4

=

a

4

.

(16)

В связи с тем, что гамильтониан

H

в явном виде не зависит от

аргумента

z

, справедливо соотношение

H

=

a

, что позволяет записать

дополнительное уравнение связи между неизвестными параметрами

движения КА и сопряженными переменными:

dz

Ψ

1

+

dz

Ψ

2

+

dz

Ψ

3

+

dz

Ψ

5

=

a

a

0

dz

a

4

.

(17)

Другие неизвестные параметры, в том числе сопряженные пере-

менные

Ψ

1

и

Ψ

2

, в явном виде влияющие на законы оптимального

управления КА, определяются в зависимости от условий поставлен-

ных вариационных задач.

Применительно к рассматриваемой задаче максимизации скорости

КА при вылете из атмосферы, что соответствует критерию оптималь-

ности

J

=

z

к

= min

, из условия трансверсальности (15) для конечной

точки траектории получим:

Ψ

=

1

,

Ψ

= Ψ

= Ψ

=

H

к

= 0

.

(18)

Учитывая соотношения (16)–(18), из уравнений (13) найдем реше-

ния для сопряженных переменных:

Ψ

0

≡ −

1

,

Ψ

2

Ψ

4

Ψ

5

H

0

,

Ψ

3

a

3

,

Ψ

1

= Ψ

10

+

2

mβa

3

C

x

S

z

Z

z

0

cos

θdz.

12 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. № 6