ния
n
lim
зависит от параметра
u
. С учетом результатов [15] данная
зависимость может быть принята в виде
n
lim
= 5
,
8
u
1
/
3
. Токовое воз-
действие на КС приводит к уменьшению предельного удлинения ее
элементов. Достаточно близкое соответствие с результатами числен-
ных расчетов по значению коэффициента предельного удлинения
n
e
lim
в условиях ЭДВ дает соотношение
n
e
lim
= 1 +
n
lim
−
1
1 + 2
,
5
s
0
,
5
,
(11)
включающее в себя из безразмерных комплексов, характеризующих
интенсивность ЭДВ (10), лишь параметр
s
(влияние параметра терми-
ческого действия тока
q
на величину
n
e
lim
не очень существенно).
В расчетах по определению
n
e
lim
предполагалось, что ток по участ-
ку КС протекает вплоть до его разделения на отдельные элементы
(достижения радиусом перетяжки нулевого значения). На этот момент
времени фиксировались также значения коэффициентов формы
k
fb
и скоростного инвертирования
k
vb
. Характер их изменения в зави-
симости от безразмерных определяющих комплексов
u
,
s
и
q
1
про-
иллюстрирован на рис. 5. Значение параметра
q
1
= 0
соответствует
идеальной проводимости материала КС (
η
0
= 0
) и, соответственно,
отсутствию джоулева тепловыделения и эффекта термического разу-
прочнения. При
q
1
= 0
с увеличением параметра
s
сначала происходит
возрастание коэффициента формы
k
fb
на момент распада участка КС
(рис. 5,
а
). Это связано с тем, что при небольших значениях
s
(
s <
1
)
токовое воздействие приводит лишь к уменьшению предельного удли-
Рис. 5. Зависимость коэффициентов формы (
а
) и скоростного инвертирования
(
б
) на момент разрыва участка кумулятивной струи от определяющих параме-
тров процесса
90 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 3
