на рис. 6,
б
, зафиксировано для случая запитки элемента ЭДЗ от ем-
костного накопителя с энергией 300 кДж. Как следует из сравнения
приведенных на рис. 6,
а, б
данных, токовое воздействие рассмотрен-
ной интенсивности позволяет снизить глубину проникания КС в пре-
граду примерно в 3 раза. Характерной чертой мощного ЭДВ на КС
является то, что, как свидетельствуют расчеты, остаточное пробитие в
преграде в этом случае обеспечивается головным участком струи (см.
рис. 6,
б
). Данное обстоятельство связано с тем, что после замыкания
струей межэлектродного промежутка протекающий по ней электриче-
ский ток нарастает не мгновенно, а в течение некоторого промежутка
времени, зависящего от параметров разрядного контура. В результа-
те головной участок КС испытывает слабое токовое воздействие, не
приводящее к его разрушению. Как следует из рис. 6,
б
, эффект дис-
кообразования не затрагивает головных элементов КС, успевающих
проскочить межэлектродный промежуток в начале токового разряда.
В то же время интенсивность токового воздействия на последующие
участки КС оказывается достаточной для их полного разрушения, так
что дополнительного вклада в пробитие эти участки не дают.
На рис. 7 проиллюстрировано сравнение расчетных данных сни-
жения глубины пробития КЗ в стальной преграде при различных ре-
жимах токового воздействия на КС с результатами экспериментов,
выполненных в Институте гидродинамики им. М.А. Лаврентьева СО
РАН [14, 21] (рис. 7,
а
,
б
) и РФЯЦ-ВНИИЭФ [8] (рис. 7,
в
,
г
). Дан-
ные, приведенные на рис. 7,
а, б, в,
получены для зарядов с диаметром
Рис. 7. Сравнение экспериментальных (светлые диаграммы) и расчетных
(затемненные диаграммы) данных снижения пробивного действия кумулятив-
ных зарядов при различных режимах токового воздействия на кумулятивную
струю (цифры над диаграммами пробития соответствуют номерам кривых
изменения разрядного тока, индексом “0” обозначены диаграммы пробития в
отсутствие токового воздействия)
96 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 3
