гии накопителя (см. рис. 2), следует отметить существенную нерав-
номерность достигаемого эффекта по мере роста энергозатрат. Уве-
личение энергии батареи существенно повышает эффективность ЭДВ
лишь до определенного предела. Так, при оптимальной емкости бата-
реи
C
= 8
мФ пробивное действие КБП2 можно снизить более чем в
3 раза (с 700 до 200 мм), имея запас энергии
W
= 350
. . .
400
кДж. На-
чальное напряжение
U
0
на накопителе при этом будет составлять око-
ло
10
кВ, а максимальное значение
J
m
разрядного тока — в пределах
750 кА. Дальнейшее же пятикратное увеличение энергии накопителя
до 2МДж (
U
0
≈
20
кВ,
J
m
≈
1
,
5
МА) дополнительно снижает глубину
пробития всего лишь на 100 мм.
Таким образом, с ростом энергии батареи происходит “насыщение”
эффекта снижения пробивного действия КС и его полной ликвидации
не достигается. С выходом остаточного пробития КБП на уровень при-
мерно диаметра заряда дальнейшая “закачка” энергии в накопитель
крайне малоэффективна: глубина пробития падает очень слабо. Обу-
словлено “насыщение” остаточного пробития действием по преграде
головного участка КС, который практически невозможно полностью
разрушить токовым воздействием, так как он имеет высокую скорость
и “проскакивает” межэлектродный промежуток в самом начале токо-
вого разряда, пока еще сила тока не достигла “разрушающего” значе-
ния.
Оптимальная емкость конденсаторной батареи, обеспечивающая
максимально возможную эффективность “вложения” энергии батареи
в разрушение КС, изменяется с изменением условий осуществления
ЭДВ (конструктивных параметров элемента ЭДЗ и электротехниче-
ских параметров разрядной цепи). На рис. 4 проиллюстрировано сни-
жение глубины пробития КБП2 в зависимости от энергии и емкости
накопителя при размещении элемента ЭДЗ за экраном (
h
s
= 100
мм,
Рис. 4. Снижение глубины про-
бития КБП2 в зависимости от
энергии и емкости конденсатор-
ной батареи при размещении
элемента ЭДЗ за экраном
остальные параметры ЭДЗ те же, что
и для графиков на рис. 2). С удалени-
ем электродов от кумулятивного заряда
возрастает время попадания элементов
КС в межэлектродный промежуток от
момента начала разряда. За счет связан-
ного с этим увеличения общего време-
ни прохождения всей КС через область
воздействия требуются более длитель-
ные токовые импульсы для того, чтобы
эффективно воздействовать на хвосто-
вую часть струи. Поэтому для экрани-
рованного элемента ЭДЗ оптимальная
емкость батареи смещается в сторону
20 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 4
