Рис. 3. Распределение эквивалентных термических напряжений
σ
T
экв
(
r
,
t
)
по
радиусу частицы диаметром
d
= 0
,
4
мм при
T
m
= 500
K в различные моменты
времени:
1
—
t
= 0
,
1
t
p
;
2
—
t
= 0
,
8
t
p
;
3
—
t
= 3
t
p
;
4
—
t
= 6
t
p
;
5
—
t
= 10
t
p
Рис. 4. Динамика эквивалентных термических напряжений в центре частицы
σ
T
экв
(
r
= 0
,
t
)
при
T
m
= 500
K:
1
—
d
= 0
,
1
мм;
2
—
d
= 0
,
4
мм
максимальных значений
σ
T
экв max
в моменты времени
t
m
1
, близкие к
t
m
,
для которых максимальны
Δ
Т
. При увеличении диаметра частицы
так же, как и для
Δ
Т
, наблюдается рост
t
m
1
и
σ
T
экв max
. После прохож-
дения максимального значения
σ
T
экв
(
r
= 0
, t
)
плавно уменьшается во
времени по закону, близкому к закону снижения
Δ
Т
.
При значениях
T
m
>
Т
αβ
−
Т
0
, когда осуществляется режим на-
грева частицы с фазовым переходом, на начальной стадии нагрева до
Т
s
=
Т
αβ
пространственно-временная картина поведения
σ
T
экв
полно-
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2009. № 4 9
