Рис. 13. Положение границы зоны растяжения жидкости в различные моменты
времени от момента контакта
s
(слева) и поле давлений при
s
= 3
,
8
в шести
зонах
P
δ
(справа)
Рис. 14. Положение поверхности жидкости справа от диаметральной плоскости
в моменты времени
s
на рис. 14)
j
= 2
,
5
;
X
∗
1
= 0
,
04
;
X
∗
2
= 0
.
Численное моделирование высокоскоростного удара по разным
средам в [20] проведено также в гидродинамическом приближении.
Материалы этих исследований тесно связаны с проблемой противо-
метеоритной защиты космических кораблей. Основное внимание бы-
ло сосредоточено на проникание ударника в мишень с определением
картины и параметров образования кратера. Рассматривались задачи
соударения ударников малой плотности с мишенями для определения
влияния пористости космического вещества на окончательные разме-
ры кратера. Работа проведена в лаборатории космических исследова-
ний с использованием программ, основанных на трех схемах — эйле-
ровой, лагранжевой и частиц в ячейках, что обеспечивало сшивание
всех стадий рассматриваемого процесса при ударе. Так, для изуче-
ния систем противометеоритной защиты применялись программа ча-
стиц в ячейках третьего поколения VISTA и объединенные программы
VISTA–GRAM и VISTA–DEPROSS [21–23]. Получены поля давлений
и массовых скоростей в мишени, что дает принципиальную возмож-
ность перейти к оценкам сейсмических эффектов. Для иллюстрации на
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2013. № 2 71
