Рис. 4. Волновая картина в дальней зоне воздушного взрыва
Рис. 5. Изменение давления в ударной волне со временем в фиксированной
точке на земной поверхности
образуется преломленная во второй слой волна
3
. С момента прихо-
да фронта воздушной ударной волны в точку на земной поверхности
давление резко повышается до максимального значения
P
ф
, а затем
убывает до атмосферного
P
0
и ниже атмосферного (рис. 5).
Период
τ
+
повышенного избыточного (сверх атмосферного) да-
вления
Δ
P
=
P
−
P
0
>
0
называется фазой сжатия, а период
τ
−
пониженного давления
Δ
P <
0
— фазой разрежения. Одновременно с
давлением в ударной волне возникает движение воздушной среды от
эпицентра (центра) взрыва, создающее скоростной напор.
Основными параметрами, определяющими интенсивность ударной
волны, являются избыточное давление на фронте
Δ
P
ф
и длительность
фазы сжатия
τ
+
, которые зависят от массы энергоносителя (т.е. энер-
гии взрыва), высоты
Н
и расстояния
R
Э
от эпицентра.
Давление
Δ
P
ф
, МПа, для свободно распространяющейся сфериче-
ской воздушной ударной волны в зависимости от расстояния
R
, м, и
массы заряда (в тротиловом эквиваленте)
С
, кг, определяют по фор-
муле М. Садовского
Δ
P
ф
=
0
,
084
¯
R
+
0
,
27
¯
R
2
+
0
,
7
¯
R
3
,
(6)
где
¯
R
=
R
3
√
C
, а длительность фазы сжатия — по формуле
τ
+
= 1
,
5
·
10
−
3
6
√
C
√
R,
с
.
(7)
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2013. № 2 61
