Previous Page  4 / 15 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 4 / 15 Next Page
Page Background

= 730

. . .

1280

K, что довольно близко совпадает с данными экспери-

ментальных исследований:

Δ

T

с

= 162

±

8

K [8] и

Δ

T

кв

=

= 800

. . .

1000

K [9].

Исследование термостойкости оболочек водоохлаждаемых ГИИ из

лейкосапфира в установившемся режиме работы [4] показывает воз-

можность существенного (в 2–2,5 раза) повышения мощности газораз-

рядных источников излучения по сравнению с ГИИ с оболочками из

кварцевого стекла. Учитывая низкий уровень возникающих при этом

температур в оболочке из лейкосапфира, следует ожидать, что и ресурс

работы ГИИ может оказаться значительно больше ресурса ГИИ с обо-

лочками из кварцевого стекла при одинаковом значении их удельной

мощности (мощность на единицу длины разрядного промежутка).

Наибольшие перепады температуры в оболочке ГИИ имеют место

в первые моменты времени после включения (явление “теплового уда-

ра”), в связи с чем и наибольшие растягивающие напряжения также

имеют место в начальные моменты времени. Тогда, согласно вышеиз-

ложенному, критерием работоспособности ГИИ может служить тем-

пературный перепад по толщине колбы ГИИ, который и будет исполь-

зован при оценке работоспособности оболочки ГИИ из лейкосапфира

в нестационарном режиме работы.

Постановка задачи исследования

. Для расчета нестационарного

температурного поля водоохлаждаемой оболочки ГИИ и анализа его

зависимости от основных параметров теплового нагружения исполь-

зуем следующую постановку задачи.

Будем считать, что поглощение излучения плазмы в материале

стекла происходит по закону Бугера с интегральным по спектру коэф-

фициентом поглощения, а цилиндрическую оболочку можно заменить

плоской стенкой. Обоснование последнего допущения применитель-

но к оболочкам, выполненным из частично прозрачного материала,

приведено в работе [10].

С учетом принятых допущений задачу определения нестационар-

ного температурного поля в “горячей” оболочке ГИИ представим в

виде (рис. 1):

∂T

(

x, τ

)

∂τ

=

a

2

T

(

x, τ

)

∂x

2

+

kq

л.o

e

kx

;

(3)

∂T

∂x

x

=0

=

q

т

Λ

;

(4)

∂T

∂x

x

=

h

=

α

ж

Λ

(

T

2

T

ж

) ;

(5)

T

(

x,

0) =

T

0

,

(6)

48 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2016. № 2