Рис
. 2.
Параметрическая область существования равнонапряженных торои
-
дальных оболочек
;
—
экспериментальные оболочки
Параметрическая область существования равнонапряженных ком
-
бинированных торов
,
определяемая уравнениями
(10)–(12),
включает
по краям в качестве частных случаев следующие оболочки
(
рис
. 2).
Когда металлический слой отсутствует
(
λ
=
λ/λ
кр
= 0
),
то во
всем диапазоне изменений параметра
µ
реализуются равнонапряжен
-
ные торы из КМ
,
меридиональное сечение которых может быть выра
-
жено через алгебраические функции и эллиптические интегралы пер
-
вого
F
(
θ, k
)
и второго
E
(
θ, k
)
родов
[4]:
y
(
r
) =
±
" q
2(1
−
c
2
) +
µ
2
E
(
θ, κ
)
−
1 +
µ
2
−
c
2
p
2(1
−
c
2
) +
µ
2
F
(
θ, κ
)
#
;
θ
= arcsin
s
(1
−
r
2
)
(1
−
µ
2
)
;
κ
=
s
1
−
µ
2
2(1
−
c
2
) +
µ
2
.
(
13
)
Начальный угол намотки
β
0
и геометрический параметр тора
c
2
определяются по формулам
:
56 ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Машиностроение
”. 2004.
№
3
