Background Image
Previous Page  7 / 11 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 7 / 11 Next Page
Page Background

Рис. 5. Расчетная схема

ракеты для анализа про-

дольных колебаний

При расчете собственных частот использо-

вались параметры, типичные для ракет тяже-

лого класса. В результате расчета были полу-

чены следующие парциальные частоты осцил-

ляторов: для баков “Г” (нижние осцилляторы)

f

= 9

,

64

Гц, для баков “О” (верхние осцилля-

торы)

f

= 5

,

36

Гц.

Расчет проводился методом конечных эле-

ментов с помощью решателя NASTRAN. При

решении использовались стержневые элемен-

ты типа СROD, осцилляторы моделировались

элементами сосредоточенной массы СMASS и

соединялись со стержнями упругими элемен-

тами СELAS. Боковые стержни соединялись с

центральным также элементами СELAS. Рас-

чет собственных значений частот проводился

методом Ланцоша для свободного тела.

Далее приведены результаты расчета: зна-

чения первых шести собственных частот

f

=

ω/

2

π

(Гц) — 2,93; 3,80; 6,63; 6,80; 6,92;

10,59 и соответствующие им формы (рис. 6).

Отметим, что рассматриваемая система не

закреплена, но имеется и “нулевой” корень задачи о собственных ко-

лебаниях, соответствующий движениям всего пакета при отсутствии

упругих деформаций, т.е.

U

=

const.

Как следует из полученных значений, низшие частоты колебаний

весьма близки друг к другу. С последующим ростом частоты колеба-

ний осцилляторы перестают в значительной мере влиять на колебания

системы. Для исследования колебаний на более высоких частотах не-

обходимо введение в систему осцилляторов, моделирующих высшие

тона колебания жидкости в баках.

Из рис. 6,

а

следует, что при первой форме колебаний центральный

блок полностью неподвижен, а колебания совершают боковые блоки,

при этом их силовое воздействие на центральный равно нулю. Дан-

ная частота является кратной (здесь представлена форма, при которой

блоки колеблются попарно в противофазе).

Из формы, изображенной на рис. 6,

б

, следует, что колебания со-

вершают все блоки, при этом боковые блоки колеблются с одинако-

вой формой в фазе. Первая и вторая формы колебаний соответствуют

формам, близким к тем, которые наблюдались, если бы блоки бы-

ли неупругими (присутствует значительное перемещение центра масс

каждого блока).

20 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. № 5