Вычисления проводились на угловой сетке
N
θ
=
N
ϕ
= 21
;
NS
= 20
.
Распределения плотностей радиационных тепловых потоков вдоль вну
-
тренней поверхности водородного ЛПГ
(
рис
. 9,
а
)
свидетельствуют об
их сильной зависимости от входной скорости газа
.
Это объясняется
значительной деформацией температурного поля по мере увеличения
скорости
.
Изменением температурного поля в лазерной плазме при
ламинарном и турбулентном режимах течения также объясняет разли
-
чие и в распределениях плотностей радиационных тепловых потоков
для случая воздушного ЛПГ
(
рис
. 9,
б
).
Результаты систематического
методического численного исследования показали
,
что радиационные
тепловые потоки
,
вычисленные при помощи МДН
,
сильно зависят
от параметров пространственно
-
угловой конечно
-
разностной сетки
.
Представленные расчетные данные соответствуют оптимальным пара
-
метрам
.
На рис
. 10
приведены результаты расчетов плотностей радиацион
-
ных тепловых потоков
,
полученные при помощи МДО
.
Радиационные
тепловые потоки на внутреннюю поверхность ЛПГ в зависимости от
скорости вдуваемого газа в водородном ЛПГ показаны на рис
. 10,
а
.
На
рис
. 10,
б
приведено распределение теплового радиационного потока на
внутренней стенке воздушного ЛПГ для турбулентного и ламинарного
режимов течения
.
Представленные распределения плотностей радиационных тепло
-
вых потоков позволяют сделать вывод о совпадении расчетных данных
,
Рис
. 10.
Интегральный радиационный поток излучения вдоль внутренней по
-
верхности водородного ЛПГ
(
а
)
при скоростях вдуваемого газа
u
= 20
; 30; 40;
60
и
70
м
/
с
—
1. . . 6
соответственно и воздушного ЛПГ при скорости вдуваемого
газа
30
м
/
с
(
б
)
при ламинарном
(
1
)
и турбулентном
(
2
)
режимах течения
.
Расчет
выполнен методом дискретных ординат
ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Машиностроение
”. 2005.
№
2 17
