Рис. 4. Зависимости поглощательной (
1
) и излучательной (
2
) способностей по-
верхности молибдена от длины волны падающего излучения [6, 7]
— для слоя “0”;
λ
(1)
Δ
x
(
T
k
63
−
T
k
64
) +
q
рез
=
c
(1)
ρ
(1)
Δ
x
2
T
k
+1
64
−
T
k
64
Δ
τ
— для слоя “64”.
Различие теплофизических характеристик двух материалов, обра-
зующих промежуточный слой “60” в зоне их контакта, отражено в
уравнении
λ
(2)
Δ
x
(
T
k
59
−
T
k
60
)+
λ
(1)
Δ
x
(
T
k
61
−
T
k
60
)=
(
с
(1)
+
с
(2)
)
2
(
ρ
(1)
+
ρ
(2)
)
2
Δ
x
(
T
k
+1
60
−
T
k
60
)
Δ
τ
.
Расчеты МЭБ проводились с помощью программы, составленной
на языке С++.
Сравнение значений температуры на фронтальной и тыльной по-
верхностях пластины из молибдена с теплоизолирующей или графи-
товой подложками, полученных с использованием МКЭ и МЭБ, ука-
зывает на отличие результатов в пределах от 0,04 до 1,5%.
Исследование влияния спектра потока падающего излучения на
температурное поле пластины проводилось для следующих исходных
данных:
α
1
= 100
Вт/м
2
K,
Т
(1)
∞
= 293
K;
α
2
=
α
3
=
α
4
= 0
;
h
1
= 2
мм;
h
2
= 30
мм;
T
0
= 293
K. ТФС материалов пластины принимали в этом
случае постоянными и выбирали в соответствии с таблицей. Спек-
тры излучения источников и оптические характеристики фронтальной
поверхности указаны на рис. 1 и 4. Предполагалось, что оптические
характеристики полированной поверхности молибдена (см. рис. 4) в
рассматриваемом интервале температур сохраняются неизменными.
На рис. 5 приведена зависимость температуры фронтальной и
тыльной поверхностей пластины из молибдена с изоляцией на тыль-
ной стороне от времени при нагревании ее одним из трех источников
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2006. № 3 31
