x
=
h
1
; 0
6
y
6
l
:
λ
(1)
∂T
∂x
x
=
h
1
−
0
=
=
λ
(2)
∂T
∂x
x
=
h
1
+0
и
T
h
1
−
0
=
T
h
1
+0
;
(3)
x
=
h
1
+
h
2
; 0
6
y
6
l
:
−
λ
(2)
∂T
∂x
x
=
h
2
=
α
1
T
(1)
−
T
(1)
∞
;
(4)
y
= 0; 0
6
x
6
h
1
:
−
λ
(1)
∂T
∂y
y
=0
=
α
4
T
(
y, x
)
−
T
(4)
∞
;
(5)
y
= 0;
h
1
6
x
6
h
2
:
−
λ
(2)
∂T
∂y
y
=0
=
α
4
T
(
y, x
)
−
T
(4)
∞
;
(6)
y
=
l
; 0
6
x
6
h
1
:
−
λ
(1)
∂T
∂y
y
=
l
=
α
3
T
(
y, x
)
−
T
(3)
∞
;
(7)
y
=
l
;
h
1
6
x
6
h
2
:
−
λ
(2)
∂T
∂y
y
=
l
=
α
3
T
(
y, x
)
−
T
(3)
∞
;
(8)
τ
= 0 :
T
(
x, y,
0) =
T
0
=
const
,
(9)
где
q
рез
(
T
(2)
, y
) =
Λ
(2)
Z
Λ
(1)
А
[Λ
, T
(2)
, y
]
q
пад
(Λ
, y
)
d
Λ
−
−
Λ
(2)
Z
Λ
(1)
ε
[Λ
, T
(2)
, y
]
В
[
T
(2)
(
τ
)
,
Λ]
d
Λ;
(10)
А
и
ε
— поглощательная и излучательная способности фронтальной
поверхности пластины.
Спектральная плотность потока падающего излучения для различ-
ных источников представлена следующими выражениями:
q
пад
(Λ
, y
) =
В
[
T
и
,
Λ]
f
(
y
)
(11)
— для ГЛН;
q
пад
(Λ) = 1
,
6
∙
10
8
q
s
(Λ)
(12)
— для источника концентрированного солнечного излучения;
q
пад
(Λ =
const
)
— для источника монохроматического излучения, где
q
s
(Λ)
— спектр
излучения Солнца за пределами атмосферы Земли;
f
(
y
)
— функция
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2006. № 3 27
