Previous Page  7 / 15 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 7 / 15 Next Page
Page Background

С.С. Рассоха, С.В. Ладов, А.В. Бабкин

80

ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Машиностроение. 2016. № 6

Учитывая закон изменения кинетического момента, можно записать выраже-

ние для угловой скорости сечения облицовки относительно ее оси симметрии:

,

M t

I

 

где

M

— момент сил, действующих на облицовку в сечении от продуктов дето-

нации, рассматриваемый относительно оси симметрии облицовки;

t

— время

действия давления продуктов детонации;

I

— момент инерции сечения обли-

цовки, представляемого как тонкий кольцевой слой, относительно оси симмет-

рии облицовки.

Момент инерции

I

может быть вычислен как

  

2

2

об

2

,

I M R RT R

где

об

М

— масса сечения облицовки;

R

— наружный радиус облицовки;

T

толщина облицовки;

— плотность материала облицовки.

Время действия момента сил

t

можно оценить как

 

об

,

R t

V

где

об

V

— радиальная скорость облицовки, вычисленная по теории Гарни в

предположении того, что вся энергия ВВ расходуется на метание оболочки.

Момент сил в сечении можно записать так:

 

 

,

l

r

M p

p anR

   

где

 

,

l

p

 

r

p

— давления на левой и правой наклонных поверхностях еди-

ничного рифления;

a

— высота рифления;

,

— углы наклона боковых по-

верхностей рифления;

n

— число рифлений (ребер).

Тогда угловая скорость КО

может быть вычислена по уравнению:

об об

,

1 ,

2

p n

a R

V R T R

  

 

   

  

   

 

 

   

(1)

где

,

p

   

 

 

l

r

p

p

  

— разность давлений на боковых поверхностях

единичного рифления.

Число ребер

n

связано с высотой рифления

a

и с углами наклона боковых

поверхностей рифления

и

приближенным соотношением:

2

.

1 1

tg tg

R

n

a

 

 

(2)

Значение угла

можно вычислить, исходя из угла

(см. рис. 1), по следу-

ющей формуле: