Рис. 3. Распределение температуры по
поверхности пластины
Изменение отдельных соста-
вляющих плотности падающе-
го потока по фронтальной по-
верхности для момента времени
τ
= 3
с приведено на рис. 4.
Оценка правильности вы-
бранной математической моде-
ли расчета проводилась сравне-
нием результатов расчета и экс-
перимента [15]. В указанной ра-
боте рассматривался нагрев пла-
стины из материала со свойства-
ми “серого” тела (
ε
=
А
= 0
,
7
).
Результаты сравнения показаны на рис. 5.
Основа различных способов выравнивания температурного поля
нагреваемого объекта, у которого неравномерность температуры свя-
зана с дискретным расположением ГИИ, — это выравнивание плот-
ности потока результирующего излучения. Для образцов материалов
с оптическими свойствами нагреваемой поверхности с соответствую-
Рис. 4. Распределение составляющих
баланса плотности падающего потока
по поверхности нагреваемого образца
в момент времени
τ
= 3
с
:
1, 2, 3
и
4
соответственно
q
пад.сум
,
q
пад1
, q
пад2
, q
пад3
Рис. 5. Распределение плотности по-
тока поглощенного падающего излу-
чения на поверхности пластины:
1
— расчетная кривая;
◦
— результаты
эксперимента
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 4 41
