Q
пад2
i
(Λ)
излучений газоразрядных источников, а также собственного
излучения
Q
пад3
i
(Λ)
нагреваемой поверхности, отраженного от других
поверхностей. При этом спектры ГИИ и собственного излучения по-
верхности образца различны.
Спектр излучения ГИИ весьма незначительно “деформируется”
при изменении режима нагрева образца (управляемый нагрев) или
остается неизменным, если режим работы источников (их мощность)
во времени не изменяется. Изменение спектра трубчатых ГИИ с ксе-
ноновым наполнением при увеличении их мощности в диапазоне длин
волн 300. . . 700 нм имеет эквидистантный характер; небольшое “пико-
вое” возрастание спектральной интенсивности излучения наблюдается
в полосах 800. . . 850 нм и 850. . . 950 нм [22]. Спектр собственного из-
лучения поверхности зависит от ее температуры и изменяется по мере
нагревания образца. В результате указанной итерационной процедуры
расчета определяются лишь суммарные потоки падающего излучения
Q
пад
Σ
i
(Λ) =
Q
пад1
i
(Λ) +
Q
пад2
i
(Λ) +
Q
пад3
i
(Λ)
.
(7)
Вместе с тем, в ряде случаев, например, при проектировании излу-
чателя (выбор формы экрана, выбор пространственного расположения
источников, расстояния между ними и пр.), представляет интерес зна-
ние отдельных составляющих баланса суммарного падающего потока.
Эти же сведения необходимы для уточнения математической модели
решения задачи РКТ на основе интегральных характеристик излуче-
ния.
В связи с этим используется следующий алгоритм решения поста-
вленной задачи, предусматривающий последовательное определение
отдельных составляющих падающего потока излучения и температур-
ного состояния испытуемого образца.
В начальный момент времени температура нагреваемой поверхно-
сти мала и выполняется неравенство
N
1
X
j
=1
ε
1
(Λ)
Q
соб.о
i
(Λ)
ϕ
j,i
N
2
X
k
=
N
1
+1
Q
соб.и
k
(Λ)
ϕ
k,i
.
(8)
Из решения системы уравнений (1) с учетом неравенства (8) опре-
деляются потоки падающего излучения, соответствующие сумме
Q
пад1
i
(Λ) +
Q
пад2
i
(Λ)
.
(9)
Вследствие малой инерционности ГИИ сумма (9) и ее слагаемые,
найденные в начальный момент времени, остаются в дальнейшем не-
изменными при условии, что мощность источников не регулируется.
После определения потоков излучения (9) на этом же временном шаге
сумма
N
2
X
k
=
N
1
+1
Q
соб.и
k
(Λ)
ϕ
k,j
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 4 37
