Рис. 8. Изменение плотности потока собственного и результирующего излуче-
ний по фронтальной поверхности керамики при переменном падающем потоке:
сплошные кривые
1–4
— плотность потока собственного излучения в моменты вре-
мени 100, 200, 400 и 700 с соответственно; штриховые кривые — плотность потока
результирующего излучения в те же моменты времени;
5
— плотность потока погло-
щенного излучения
ности. При этом в начальный период нагрева (
τ
= 100
с) температура
поверхности практически постоянна во всех ее точках. Указанное из-
менение температуры объясняется возрастанием вклада собственного
излучения поверхности в результирующий поток (рис. 8). Увеличение
температуры в центральной части пластины связано с более высо-
ким значением в этой области потока результирующего излучения по
сравнению с периферией. Наибольшее отличие температуры пласти-
ны от ее среднего значения через 700 с после начала процесса нагрева
в первом варианте расчета составило 15% и 6,6% — во втором.
Выводы.
1. Рассмотрена модель и предложен алгоритм расчета
РКТ, позволяющий определять отдельные составляющие баланса по-
токов излучения. Получаемые при этом результаты расчета могут быть
использованы при выборе режима тепловых испытаний материалов,
поиске рациональной формы экрана и пространственного расположе-
ния источников излучения.
2. Сформулировано граничное условие, адаптированное к реше-
нию сопряженной задачи РКТ в замкнутой системе тел с различными
спектральными характеристиками излучения.
44 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 4
