Численное моделирование динамики упругой системы при ее отрывном обтекании идеальной несжимаемой средой - page 4

щими, что имеется зависимость между частотой ω колебаний цилин-
дра и частотой f изменения давления в заданной точке поверхности
цилиндра. Закон движения профиля в потоке невязкой несжимаемой
среды соответствовал описанным условиям натурного эксперимента
[6] с учетом перехода к безразмерным параметрам (V∞ = 1, p∞ = 1,
ρ = 1, d = 1). На рис. 2 показаны отдельные фазы колебаний профиля
в потоке и соответствующие им фазы формирования вихревой пеле-
ны в различные моменты безразмерного времени. Также на рисунке
показаны эпюры критерия K (s), положения точек отрыва и главный
вектор гидродинамических сил ~F.
Численные эксперименты проводились для частот ω , соответству-
ющих диапазону чисел Струхаля 0 < Sh ω < 0,3. В ходе вычислений
строились зависимости от времени коэффициента давления в точках
с координатами ϕ = ±30◦; ± 40, 5◦, расположенных на поверхности
цилиндра. Пример зависимости коэффициента давления от времени
для ϕ = +40,5◦ показан на рис. 3 (время указано безразмерное).
Рис. 2. Эволюция гидроупругой системы
18 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 4