обращения в нуль скоростей на границах канала (на внутренней по-
верхности чехла и периферийной поверхности пучка) и известного
среднего расхода в канале:
u
0
h
2
=
u
0
−
h
2
=
u
1
h
2
=
u
1
−
h
2
= 0;
ω
h/
2
Z
−
h/
2
u
0
(
y
)
dy
=
v
ср
h
;
h/
2
Z
−
h/
2
u
1
(
y
)
dy
= 0
.
(7)
Последнее соотношение в системе (7) означает, что мнимая составляю-
щая расхода равна нулю, при этом расход совпадает по фазе с внешним
кинематическим возбуждением. Условия (7) позволяют определить не
только профиль скорости в канале, но и зависимость градиентов да-
вления
dp
0
dl
,
dp
1
dl
от средней скорости:
dp
0
dx
=
λ
0
v
ср
;
dp
1
dx
=
λ
1
v
ср
,
где
λ
0
,
λ
1
— константы, зависящие от
ρ
,
μ
,
ω
,
h
. Указанные константы
определяют при решении системы (7) вместе с другими неизвестными.
По найденным градиентам действительной и мнимой составляю-
щих давления интегрированием по периметру
l
шестигранного зазора
находят сами составляющие:
p
0
(
l
) =
C
5
+
λ
0
l
Z
0
v
ср
(
l
)
dl
;
p
1
(
l
) =
C
6
+
λ
1
l
Z
0
v
ср
(
l
)
dl.
(8)
Константы интегрирования в системе (8) определяют из условия
косой симметрии распределения давления относительно оси
l
(см.
рис. 5), т.е. давление должно обращаться в нуль при
l
= 3
a/
2
:
p
0
(
l
) =
λ
0
f
(
l
);
p
1
(
l
) =
λ
1
f
(
l
);
f
(
l
) =
l
Z
0
v
ср
(
l
)
dl
−
3
a/
2
Z
0
v
ср
(
l
)
dl.
(9)
Из системы (9) следует, что действительная и мнимая составляющие
давления распределены по контуру шестигранного зазора одинаково,
но имеют разную амплитуду.
Равнодействующие действительной и мнимой составляющих да-
вления на единицу длины пучка твэлов (проекции на ось
y
) определя-
80 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2008. № 3
