L
∗
3
v
∗
K
k
=1
ρ
∗
k
α
∗
k
=
L
3
v
∗
н
K
k
=1
ρ
k
α
k
−
t
0
L
∗
3
F
f
=1
F
∗
cfy V
dt
−
−
t
0
L
∗
3
F
f
=1
K
k
=1
dM
∗
f
dt
k
v
∗
p
V
dt.
(3)
В уравнениях (2) и (3) введены
u
p
и
v
p
— проекции на оси
х
и
у
вектора скорости массы фазового перехода (при конденсации
u
p
=
u
,
v
p
=
v
; при испарении
u
p
=
u
f
,
v
p
=
v
f
[7]),
F
cfx
и
F
cfy
— проек-
ции на оси
х
и
у
вектора удельной (на единицу объема среды) силы
сопротивления частиц класса
f
, находящихся в моле, описываемые
уравнением
F
∗
cf
V
=
3
4
α
∗
f V
C
∗
Df V
D
∗
f V
ρ
∗
W
∗
−
W
∗
f
V
W
∗
−
W
∗
f
V
,
где
ρ
— плотность газовой фазы;
С
Df
— коэффициент сопротивления
капель класса
f
;
W
∗
−
W
∗
f
V
=
u
∗
−
u
∗
f V
2
−
v
∗
−
v
∗
f V
2
— модуль разности скоростей фаз. Угловые скобки с индексом
V
ука-
зывают на то, что данный параметр усредняется по объему моля. Ин-
дексом “н” обозначены проекции мгновенной скорости моля в момент
его образования.
Левые части уравнений (2) и (3) описывают количество движения
газа в моле в текущий момент времени, первые члены в правых частях
этих уравнений — количество движения газа в моле в момент его
образования, вторые члены — изменение количества движения газа в
моле за счет его взаимодействия с проходящими частицами и третьи
члены — изменение количества движения газа в моле за счет фазовых
переходов.
Уравнение движения капель в моле
в проекции на оси
х
и
у
:
m
∗
f
du
∗
f
dt
=
C
∗
Df
ρ
∗
u
∗
−
u
∗
f
u
∗
−
u
∗
f
2
+
v
∗
−
v
∗
f
2
2
F
∗
f
±
m
∗
f
g
;
(4)
m
∗
f
dv
∗
f
dt
=
C
∗
Df
ρ
∗
v
∗
−
v
∗
f
u
∗
−
u
∗
f
2
+
v
∗
−
v
∗
f
2
2
F
∗
f
.
(5)
В этих уравнениях
m
f
и
F
f
— масса и площадь миделева сечения
капель класса
f
;
g
— ускорение свободного падения. Второй член в
46 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2012. № 1
