Рис. 6. Зависимость удельного мас-
сового расхода при
R
1
= 104
мм,
R
2
= 100
мм от скорости движения
стенки для различных зазоров при
нулевом перепаде давления
Рис. 7.
Зависимость удельного
массового расхода при
R
1
= 104
мм,
R
2
= 100
мм от отношения давле-
ний в канале при разных зазорах
Рис. 8. Зависимость удельного мас-
сового расхода при
R
1
= 104
мм,
R
2
= 100
мм от отношения давлений
в канале при разных давлениях на
входе в канал (см. подпись к рис. 7)
Влияние скорости движения
спирали можно проследить на
рис. 6, где показано изменение мас-
сового расхода через канал при ну-
левом перепаде давлений на выхо-
де и входе. Графики зависимости
массового расхода от скорости дви-
жения стенок представляют собой
практически прямые линии, лишь
при высоких скоростях наблюдает-
ся незначительное отклонение от
прямых.
При работе НВСп отношение
давлений на входе и выходе для
профильного канала практически
всегда является закритическим (
P
1
/P
2
<
0
,
528
), поэтому поток газа за
счет перепада давлений преобладает над кинетической составляющей.
Это демонстрирует рис. 7. Однако даже при критических отношениях
давлений увеличение скорости стенок до 50 м/с для рассмотренных
каналов приводит к росту массовых перетеканий на 15. . . 45%. При
докритических режимах течения газа влияние скорости стенок еще
существеннее.
Следует также отметить, что влияние подвижности стенок в вяз-
костном режиме увеличивается по мере снижения давления в канале.
Так, для критического течения при
P
2
= 50000
Па приращение массо-
вых перетеканий почти в 2 раза больше по сравнению с
P
2
= 10
5
Па
(рис. 8).
Статья подготовлена в рамках проекта “Создание высокотехно-
логичного производства безмасляных спиральных вакуумных насосов
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2014. № 4 79
