Рис
. 2.
Топливный факел в вихревом потоке воздуха
,
вращающемся с угловой
скоростью
ω
В
где
l
τ
—
глубина проникновения топливного факела в неподвижной
среде
(
без завихрения воздуха
),
определяется по формуле
l
τ
=
µ
µ
c
ρ
т
ρ
l
¶
0
,
25
u
0
d
c
tg
θ
2
0
,
5
τ
0
,
5
,
полученной аналитически из закона сохранения количества движения
для свободной
(
неограниченной
)
струи
.
Относительное тангенциаль
-
ное смещение струи
,
вызванное действием воздушного вихря
,
согласно
данным работы
[5],
можно определить как
S
d
c
=
e
lω
e
es
µ
r
d
c
¶
2
,
217
,
где
r
∈
[0
, R
]
—
текущий радиус цилиндра
,
d
c
—
диаметр соплового от
-
верстия форсунки
,
а угол раскрытия топливного факела
θ
определяется
по известным полуэмпирическим формулам
[4].
Кроме того
,
текущее
время
τ
отсчитывается от момента начала впрыскивания
,
а скорость
истечения
u
0
определяется на основе уравнения Бернулли
.
Замена реального поперечного сечения струи
,
деформированно
-
го боковым потоком воздуха
,
эквивалентным сечением
(
см
.
рис
. 1),
произведена на основе выражения
,
рекомендованного в работе
[5]:
b
eq
=
r
b
3
(
b
2
+
b
1
)
2
,
где
b
1
,
b
2
,
b
3
—
размеры реального сечения струи
(
см
.
рис
. 1),
которые соответственно равны
b
3
=
c
x
x
,
b
1
=
b
3
0
,
11
x
ρ
c
ρ
дт
,
b
2
=
b
1
¡
1 + 0
,
001 Re
0
,
66
¢
,
Re =
ω
lω
r
·
d
c
v
l
,
c
x
= tg
µ
θ
2
¶
.
На осно
-
ве этих формул строится трехмерная модель топливного факела по
46 ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Машиностроение
". 2004.
№
1
