Рис. 3. Схема образования объемов
присоединенных объемов определяется конструктивно. По мере дви-
жения шибера этот объем будет убывать на величину
Δ
W
=
1
2
R
2
1
−
R
2
2
(
ϕ
−
β
) =
a
(
ϕ
−
β
)
√
3
,
где
ϕ
— угловая переменная.
Тогда можно записать
V
2
как функцию угла поворота с учетом всех
подстановок:
V
2
(
α
) =
W
+
hr
2
ш
h
π
−
k
сег
+
a
(
α
−
β
−
ϕ
)
√
3
i
.
В момент
ϕ
=
γ
происходит отделение канала шибера и полость
шибера полностью выходит из зоны нагнетания. В связи с этим проис-
ходит скачкообразное изменение объема рабочей камеры. Дальнейшее
уменьшение объема продолжается по тому же закону, поэтому функ-
ция
V
3
отличается от
V
2
лишь на объем канала:
V
3
(
α
) =
W
+
hr
2
ш
h
−
k
сег
+
a
(
α
−
β
−
ϕ
)
√
3
i
.
При
ϕ
=
α
−
γ
наблюдается следующий скачок. В этот момент
к полости нагнетания присоединяются полость под шибером и канал
внутри шибера, который перемещается по перемычке ВМТ. Таким
образом, учитывая то же убывание объема, можно выразить
V
4
так:
V
4
(
α
) =
W
+
hr
2
ш
h
2
π
−
k
сег
+
a
(
α
−
β
−
ϕ
)
√
3
i
.
По данному закону объем
V
4
будет меняться до угла (
α
+
β
)
.
Как уже было отмечено, “сегменты” — это часть объема полости
нагнетания без присоединенных объемов, поэтому закон изменения
объема для участка от 0 до
β
будет аналогичен закону изменения
объема
V
4
:
V
1
(
α
) =
W
+
hr
2
ш
h
2
π
−
k
сег
+
a
(
−
β
−
ϕ
)
√
3
i
.
Незначительное отличие лишь в значении угла (происходит смещение
на угол
α
).
106 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 4
