записать следующий интеграл:
A
отр
=
Z
l
e
−
jkr
1
r
1
e
−
jkr
2
r
2
dl.
Под знаком интеграла первый сомножитель определяет поле волны
единичной амплитуды, падающей на элементарный участок
dl
, распо-
ложенный на расстоянии
r
2
от цели. Второй сомножитель определяет
поле отраженной от участка
dl
волны в точке приема (точка
А
).
В приведенной формуле обозначено
r
1
=
q
(
R
З
+
h
ант
)
2
+ (
R
З
+
x
)
2
−
2 (
R
З
+
h
ант
) (
R
З
+
x
) cos
α
1
;
r
2
=
q
(
R
З
+
h
ц
)
2
+ (
R
З
+
x
)
2
−
2 (
R
З
+
h
ант
) (
R
З
+
x
) cos
α
2
,
где
x
— высота морской волны;
x
=
A
W
sin (
kl
)
.
Используя равенство
e
−
jξ
sin
θ
=
X
n
J
n
(
ξ
)
e
jnξ
и ряд упрощений, получаем следующее выражение для векторного
потенциала отраженного поля:
A
отр
=
X
n
Z
l
J
n
(
−
kχA
W
)
R
1
R
2
e
j
(
−
k
(
R
1
+
R
2
)+
nkl
)
dl,
где
χ
=
R
З
−
(
R
З
+
h
ант
) cos
α
1
R
1
+
R
З
−
(
R
З
+
h
ц
) cos
α
2
R
2
.
Значение интеграла под знаком суммы определяется методом ста-
ционарной фазы [3]. Точка стационарной фазы определяется из урав-
нения
−
k
(
R
1
+
R
2
) +
nkl
= 0
.
Используя этот метод, поле отраженной от морской поверхности элек-
тромагнитной волны в точке
А
можно описать следующим выражени-
ем:
A
отр
=
X
n
J
n
(
−
kχ
(
l
s
)
A
W
)
R
1
(
l
s
)
R
2
(
l
s
)
q
−
k R
00
1
(
l
s
) +
R
00
2
(
l
s
)
e
j
(
−
k
(
R
1
(
l
s
)+
R
2
(
l
s
))+
nkl
s
)
.
Это выражение показывает, что отраженный от морской поверх-
ности сигнал состоит из суммы сигналов, которые отражаются от
точек морской поверхности (точек стационарной фазы). Сигнал, со-
ответствующий
n
= 0
, является зеркально отраженным, а остальные
представляют собой сигналы диффузного отражения.
На рис. 2 приведены пространственные спектры сигналов, пока-
зывающие распределение мощности полного поля в точке приема в
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2008. № 2 31
