Рис. 9. Осевая компонента плотности радиационного потока:
сплошная кривая
— результат
P
1
-приближения метода сферических гармоник, штриховая — результат
аналитического решения;
κ
= 10
(
а
), 1 (
б
), 0,1 (
в
) и 0,01 (
г
) см
−
1
тока излучения, падающего на поверхность тела сферической формы,
приведены на рис. 10.
На втором этапе вычисления проведены для реального распреде-
ления коэффициента поглощения (см. рис. 8) в расчетной области. Из
сравнения результатов расчетов по
P
1
-приближению МСГ и методу
дискретных направлений следует, что при постоянном коэффициенте
поглощения их относительное различие возрастает при переходе от
среды с большим значением коэффициента объемного поглощения из-
лучения (
κ
∼
1
см
−
1
)
к среде с малым его значением (
κ
∼
0
,
01
см
−
1
)
.
Учитывая тот факт, что при малых коэффициентах поглощения объ-
емная плотность энергии излучения относительно невелика по срав-
нению с ее значениями для оптически плотной среды и соответствую-
щая плотность потока излучения к поверхности сферического тела в
оптически прозрачной среде мала по сравнению с плотностью потока
излучения в оптически плотной среде, можно сделать вывод, что в ин-
тервале частот
10
4
см
−
1
ν
10
5
см
−
1
поглощения излучения почти
26 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2010. № 3
