2 / 12
Е.И. Косарина, А.В. Степанов, А.А. Демидов
82
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Машиностроение. 2016. № 4
на и равна некоторой величине
Р
0
. Тогда для прямоугольного фокусного пятна
размером Ф
Ф линейная функция источника может быть записана в виде
при – /2
/2;
( )
0 при всех остальных .
x
x
x
Обычно источник излучения располагают на расстоянии
F
от преобразова-
теля, а объект контроля — непосредственно на преобразователе. Тогда для объ-
екта контроля толщиной
d
максимальная проекция фокусного пятна на преоб-
разователь составляет
.
d
F
Пространственный спектр источника излучения, определяемый прямым
преобразованием Фурье как спектр прямоугольного импульса, может быть за-
писан в виде
/2
2
2
0
0
0
0
/2
sin
( )
( )
.
j
x
j
x
P
P x e
dx
P e
dx P
(Функция вида
sin /
x x
в анализе сигналов встречается довольно часто и имеет
специальное обозначение sinс
x
и называется интегральным синусом или функ-
цией отсчетов.)
На рис. 1 показана пространственная характеристика проекции фокусного
пятна размером 3,5
3,5 мм и пространственный спектр при
F
= 700 мм и кон-
троле объекта толщиной 10 мм.
Рис. 1.
Пространственные характеристики (
а
) и спектр (
б
) фокусного пятна
источника размером 3,5
3,5 мм
В результате расчета выявили, что источник излучения с конечными разме-
рами Ф
Ф = 3,5
3,5 мм на фокусном расстоянии
F
= 700 мм при контроле
объекта толщиной 10 мм воспроизводит радиационное изображение с четко-
стью 20 линий/мм в пределах потери интенсивности излучения до 0,707
Р
0
, с
четкостью 35 линий/мм — в пределах потери интенсивности излучения
до 0,50
Р
0
, с четкостью 37 линий/мм — в пределах потери интенсивности излуче-
ния до 0,25
Р
0
.