Рис
. 6.
Расположение пятен на аноде
(
пятна схематически обозначены кружка
-
ми
,
расстояния даны в миллиметрах
;
проволочка начинает движение слева
)
Здесь площадь
s
вычисляли как
s
=
πd
2
4
=
3
,
14
·
(48
·
10
−
6
)
2
4
= 1
,
81
·
10
−
9
(
м
2
)
,
где
d
= 48
·
10
−
6
(
м
) —
средний диаметр больших кратеров
(
см
.
выше
).
Сила тока
I
равна
18
А
.
Таким образом
,
плотность тока
j
= 9
,
94
·
10
9
А
/
м
2
,
полученная в
настоящей работе для медного анодного кратера атмосферной дуги
,
со
-
измерима с плотностью тока
j
= 3
,
5
·
10
9
А
/
м
2
,
полученной в работе
[1]
для медного катода вакуумной дуги
.
Вместе с тем
,
электронная плот
-
ность близка к плотности
j
= 7
,
3
·
10
9
А
/
м
2
,
которая вызывает электри
-
ческий взрыв холодной меди
[2].
Это позволяет предположить
,
что во
всех указанных случаях металл взрывается под действием электриче
-
ского тока независимо от того
,
какой знак электрического потенциала
имеет наблюдаемый электрод
.
В пользу предположения о взрыве гово
-
рит и факт разбрызгивания металла вокруг анодных кратеров
(
рис
. 7).
Рис
. 7.
Эффект разбызгивания металла вокруг больших лунок
:
темные участки
—
медь
,
светлые
—
пятно и разбрызгавшийся металл
ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Машиностроение
". 2003.
№
3 123
