Рис. 8. Зависимость погрешности
Δ
T
2
,
5
(
t
) =
Т
2
−
Т
5
от времени (т.
5
— смещение
оси термопары на
0
,
5
∙
10
−
4
м):
1. . . 5
— см. рис. 4
ческих и теплофизических характеристик системы “образец–датчик”,
чем от плотности падающего теплового потока.
Воздействовать на методическую погрешность можно также, сме-
щая термопары от продольной оси паза, например, ближе к поверхно-
сти (в рассматриваемом случае величина смещения равна
Δ
h
тп
= 0
,
5
×
×
10
−
4
м, которая для глубины паза
0
,
6
∙
10
−
3
мм составляет
±
8
%).
Погрешность, возникающая в этом случае, обусловлена градиентом
температур по толщине образца и учитывает разницу температур в
центре спая несмещенной и смещенной вверх термопары:
Δ
T
1
,
5
(
t
) =
Т
1
−
Т
5
= Δ
T
1
,
2
+ Δ
T
2
,
5
.
Зависимость
Δ
T
2
,
5
(
t
) =
Т
2
−
Т
5
, представляющая собой поправ-
ку на неточность расположения датчика, показана на рис. 8. Смеще-
ние термопары вверх относительно продольной оси паза способствует
уменьшению методической погрешности. Проведенное исследование
показало, что для рассмотренных тепловых потоков вклад неточности
установки термопары даже на начальном этапе нагрева составляет не
более
±
5
% при неточности установки не более
±
8
%.
Влияние теплофизических свойств клеевого состава на методи-
ческую погрешность отражено на графике зависимости
Δ
T
1
,
2
(
t
)
на
рис. 9.
При исследовании влияния теплофизических свойств клеевого со-
става на методическую погрешность материал № 1 принят в качестве
базового. Свойства материалов № 1, 2, 3 и 4 приведены в табл. 3.
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2006. № 3 59
