Рис. 4. Зависимость разницы температур
Δ
T
1
,
3
от времени для исследуемых
значений тепловых потоков:
1,2,3,4,5
—
q
пад
= 50; 100; 150; 200; 250
кВт/м
2
погрешность градиента температуры по толщине образца из низкотеп-
лопроводного материала.
Анализ зависимости
Δ
T
1
,
3
(
t
)
показал, что ее абсолютное значение
растет с увеличением плотности теплового потока и достигает экстре-
мальных значений в начальный период нагрева. Проведенное иссле-
дование позволило выявить корреляцию между рассматриваемой за-
висимостью
Δ
T
1
,
3
(
t
)
и зависимостью скорости изменения плотности
результирующего теплового потока от времени
dq
рез
dt
(
t
)
. Соответствие
этих зависимостей друг другу выражается в совпадении моментов вре-
мени, в которых наблюдаются экстремальные значения рассматривае-
мых зависимостей. Можно сделать вывод о том, что в нестационарном
режиме положение на графике
dq
рез
dt
(
t
)
экстремума функции определя-
ет момент времени, в который зависимость
Δ
T
1
,
3
(
t
)
достигает своего
максимального значения.
Для анализа влияния на методическую погрешность инород-
ных тел (термопары и слоя клея) получена зависимость (рис. 5)
Δ
T
3
,
2
(
t
) =
Т
3
−
Т
2
, представляющая собой разность температур в
точке
3
, удаленной от места заделки датчика, но находящейся на той
же глубине, что и спай термопары, и в точке
2
, расположенной непо-
средственно в его центре. Максимальные значения
Δ
T
3
,
2
(
t
)
сдвинуты
во времени вправо относительно моментов времени, которым соответ-
ствуют экстремумы функций
Δ
T
1
,
3
(
t
)
и
dq
рез
dt
(
t
)
. Смещение максимума
значений абсолютной погрешности вызвано различием теплофизиче-
ских свойств клеевого состава, термоэлектродов и основного материа-
56 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2006. № 3
