Рис. 9. Временн´ая динамика пространственного распределения концентра-
ции электронов вдоль оси приповерхностного плазменного образования со
стеклянной пылью (нулевая координата соответствует поверхности мишени,
утолщенной линией выделена область локализации пылевых частиц в газо-
плазменном потоке, значения скорости указаны для фронта облака пылевых
частиц)
няющейся в зависимости от параметров воздействующего лазерного
излучения, составляет
τ
ж
≈
(6
. . .
30)
·
10
−
5
с. Концентрация электро-
нов в этот период времени в лазерно-индуцированном газоплазменном
потоке достигает
n
e
≈
10
18
см
−
3
(рис. 9). Это значение существенно
превышает значение концентрации
n
e
, полученное в термодинами-
ческих условиях, наиболее близких к условиям, в которых ранее
проводились исследования пылевой плазмы (в термической плазме
n
e
≈
10
9
. . .
10
12
см
−
3
, при использовании коаксиального плазмоди-
намического ускорителя
n
e
≈
10
16
см
−
3
). Время жизни может быть
увеличено при уменьшении давления буферного газа, однако при пе-
реходе к вакуумным условиям воздействия начальная скорость паров
резко возрастает, в результате отставание пылевых частиц происходит
уже на начальном этапе развития разряда.
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2013. № 2 35
