Рис. 4. Зависимость изменения на-
пряженностимагнитного
H
поля от
давления в камере сгорания
p
к
:
1
и
2
— экспериментальная и теорети-
ческая напряженности при
α
= 0
,
835
;
3
— при
α
= 0
,
58
В результате отметим, что с увеличением значения
α
в диапазоне
α
= 0
,
58
. . .
0
,
835
растет значение напряженности магнитного поля;
это можно объяснить ростом концентраций заряженных частиц из-за
увеличения температуры ПС при
α
→
1
.
Среди электрофизических свойств ионизованных ПС, легко опре-
деляемых экспериментально, а также характеризующих рабочий про-
цесс при физико-химическом изменении ПС, рассмотрим коэффици-
ентудельной электропроводности
σ
, который рассчитывается по зави-
симости
σ
=
eμ
e
n
e
.
(9)
Коэффициент удельной электропроводности также может быть
определен с достаточной точностью при использовании модели дви-
жения электронов в среде тяжелых ионов и атомов [7]:
σ
=
e
2
C
e
m
e
ν
эф
,
(10)
где
С
e
— мольная концентрация электронов;
ν
эф
— эффективная частота
соударений электронов с нейтральными и заряженными частицами.
Изменение коэффициента удельной электропроводности ПС в за-
висимости от давления в камере сгорания ЖРД и коэффициента из-
бытка окислителя показано на рис. 5.
Максимальное значение коэффициента удельной электропроводно-
сти
σ
соответствует стехиометрическому соотношению компонентов
топлива
α
= 1
(рис. 5,
а
), что подтверждает наибольшие значения кон-
центраций заряженных частиц в этой области. Изменение
σ
в зависи-
мости отдавления в КС носитвозрастающий характер, что можетбыть
объяснено увеличением концентрации ионов и свободных электронов
в ПС в данном диапазоне давлений.
Таким образом, выявлены явные зависимости электрофизических
и электромагнитных характеристик ПС от режимных параметров ЭСУ,
что может быть использовано для диагностики как самого рабочего
процесса, так и энергосиловой установки в целом.
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2010. № 4 45
