Рис. 2. Распределение плотности электрического тока (
а
) ипотенциала (
б
) ПС
по радиусу камеры сгорания ЖРД на углеводородном топливе при
p
к
= 3
МПа,
p
a
= 0
,
1
МПа,
α
= 0
,
835
:
1
—
p
= 3
МПа;
2
—
p
= 2
,
5
МПа;
3
—
p
= 2
МПа
концентрации заряженных частиц, поскольку интенсивность электро-
физических процессов зависит, главным образом, от их доли в ПС.
Изменение концентраций заряженных частиц в зависимости от да-
вления в камере сгорания ЖРД при различных значениях коэффици-
ента избытка окислителя показано на рис. 3.
Напряженность магнитного поля
H
, порождаемого дрейфующими
ионами и электронами, — важная электрофизическая характеристика
ПС топлив, изменение которой можно определить с помощью датчи-
ков.
Изменение напряженности магнитного поля в зависимости от да-
вления в камере сгорания при различных значениях коэффициента
избытка окислителя представлено на рис. 4. Как следует из рисунка,
теоретическая зависимость напряженности магнитного поля от давле-
ния в камере сгорания удовлетворительно согласуется с эксперимен-
тальными значениями, измеренными датчиком магнитного поля на
модельном ЖРД [6].
Рис. 3. Изменение концентрации заряженных частиц в зависимости от давле-
ния в камере сгорания
p
к
при
α
= 0
,
58
(
а
) и
α
= 0
,
835
(
б
):
1
— концентрация ионов
H
3
O
+
,
2
— концентрация электронов
44 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2010. № 4
