Влияние режимов термической обработки на коррозионные свойства алюминиевого сплава В1341

5 / 9

Рис. 3. Схематические зависимости E− lg i для выделений и матричной фазы
сплава В1341
ся к i α
a . Зависимость коррозионного тока, определенного в результа-
те обработки поляризационных диаграмм методом поляризационного
сопротивления, показана на рис. 3. Далее приведены результаты моде-
лирования процесса коррозии, объясняющие экстремальный характер
зависимости плотности тока коррозии от продолжительности изотер-
мической выдержки.
Моделирование распада пересыщенного твердого раствора при
изотермической выдержке. Образование включений ( B, β 0-, β 00 -, β -
фазы) сопровождается появлением новой поверхности раздела фаз:
твердый раствор α–B (β 0, β00, β ). Поэтому для роста зародыша необ-
ходимо, чтобы снижение энергии той массы вещества, из которой он
сформировался, превышало энергию, затрачиваемую на образование
поверхности раздела.
Обозначая молярную энергию включений α и B (β 0, β 00, β ) как Gα и
Gβ , а поверхность образовавшейся новой фазы как S , запишем условия
появления новой фазы следующим образом:
ΔG =
V ρ
Mr
(Gβ − Gα) + Sσβ −α ,
где V – объем одного моля вещества; ρ — плотность вещества; Mr —
молярная масса; σβ−α —поверхностная энергия.
Приняв, что зародыш имеет сферическую форму, получаем
Δ G =
4
3
πr3 ρ
Mr
(Gβ − Gα) + 4 πr2 σ β−α.
Тогда изменение электродного потенциала включения B(β0, β 00 , β )
составит
ΔE =
ΔG
n F
= −
4
3
πr3 ρ
Mr
(Gβ − Gα ) + 4 πr2σβ− α / ( nF) , (1)
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2016. № 2 129