Рис. 17. Зависимость радиуса фронта деструкции на поверхности образца от
времени (
а
); зависимости радиуса фронта деструкции в сечении фронта разру-
шения каверны
r
к
c
(
1
) и толщины коксового слоя на фронте разрушения
δ
c
(
2
)
от глубины каверны (
б
):
r
Σ
c
=
−
0
,
035 + 0
,
159
√
t
a
,
ρ
xx
= 0
,
98
;
r
к
c
= 0
,
13 + 2
,
88
h
к
,
ρ
xx
= 0
,
94
;
δ
c
= 0
,
002 +
+ 2
,
45
h
к
,
ρ
xx
= 0
,
99
место подобие профилей зоны деструкции (изотермы фронта деструк-
ции) для различных моментов времени, что характерно для процессов
распространения тепловых возмущений при действии точечного по-
верхностного теплового источника.
Отметим, что
r
к
c
> δ
c
и
r
к
c
−
δ
c
'
const (величина этой разности
определяется воздействием излучения периферийной части пучка вне
области каверны до момента начала ее формирования), а линейные
скорости перемещения фронтов каверны
v
к
и деструкции
v
д
находятся
в соотношении
v
д
=
v
к
dδ
c
dh
к
'
3
v
к
, т.е. в первом приближении фронт ка-
верны можно считать неподвижным относительно фронта деструкции.
Следовательно, процессы теплопереноса в твердом материале можно
рассматривать в рамках задачи о воздействии точечного теплового ис-
точника на неподвижную граничную поверхность полубесконечного
слоя. Таким образом, процессы, происходящие на поверхности и в
глубинных слоях высокоуглеродистого композиционного материала,
термически разрушаемого при воздействии концентрированного по-
тока излучения, можно рассматривать независимо, что существенно
упрощает теоретическую интерпретацию суммарного процесса разру-
шения.
Из результатов проведенного исследования процесса термического
разрушения композиционных материалов при действии концентриро-
ванного потока излучения могут быть сделаны следующие выводы.
Определяющую роль в процессе термического разрушения игра-
ет структура материала, формирующаяся при деструкции связующего.
32 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2007. № 2
