Previous Page  7 / 11 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 7 / 11 Next Page
Page Background

А.С. Морозов, А.С. Кротов, С.И. Каськов

54

ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Машиностроение. 2016. № 5

Анализ изменения холодильного коэффициента.

На рис. 3 видно, что при

достаточно низких значениях

z

холодильный коэффициент принимает отрица-

тельные значения, что, на первый взгляд, кажется нефизичным. Однако этому

можно дать объяснение. При выводе формулы для

max

предполагалось, что

температуры спаев жестко фиксированы, а сам коэффициент определялся как

функция от силы тока следующим образом:



2

1,2

1

2

1 2 0 1

1

2

,

I I R K T

Q

W

T T I I R

   

  

    

где

1,2

1 2 1

T

   

— коэффициент Пельтье;

K

— термическое сопротивле-

ние в контуре с током.

Мощность

,

W

затрачиваемая на преодоление эффекта Зеебека



1 2 0 1

з

Q

T T I

   

и теплоту Джоуля

2

дж

Q I R

, по определению не может

быть отрицательной. Следовательно, отрицательное значение принимает теп-

лота

1

Q

, т. е. теплота отводится от холодного спая, хотя цель холодильной ма-

шины обратная.

Анализируя

1

Q

(см. рис. 5), выявили следующее: эффект охлаждения чув-

ствительного элемента (подвод теплоты к холодному спаю) реализуется за счет

теплоты Пельтье

1,2

,

Q I

 

пропорциональной силе тока. Но в то же время на

холодном спае выделяется джоулева теплота, пропорциональная квадрату силы

тока и уменьшающая требуемый эффект охлаждения. В первом приближении

принято считать, что на холодном спае выделяется половина джоулевой теплоты

всего контура с током

2

0,5 .

I R

Очевидно, что линейная функция до некоторого

значения тока

max

1,2

I

R

 

растет быстрее, чем параболическая, и поэтому в

рамках данной модели (при пренебрежении эффекта Томпсона и теплопроводно-

сти внутри контура с током) холодопроизводительность будет достигать своего

Рис. 5.

График зависимости теплоты

0

Q

от силы тока