для расчета каждого из этих потоков соотношения, используемые при
расчете течения газа в идеальном сопле.
Воспользуемся при расчете допущением о равенстве статических
давлений смешиваемых газов в сечении запирания, впервые введен-
ным в работе [4] для эжекторов с цилиндрической КС. В работе [5]
показано, что это простейшее предположение не приводит к суще-
ственному расхождению с экспериментальными данными для эжек-
торов с цилиндрической КС, причем количественное различие между
результатами расчетов и экспериментом тем меньше, чем меньше от-
ношение полных давлений смешиваемых газов и чем больше коэффи-
циент эжекции.
При определении параметров газовых потоков на срезе сопл и рас-
чета течения потоков на начальном участке КС удобно пользоваться
известными газодинамическими функциями [5]:
π
(
λ
) =
P
P
= 1
−
n
−
1
n
+ 1
λ
2
n
n
−
1
;
(2)
ε
(
λ
) =
ρ
ρ
= 1
−
n
−
1
n
+ 1
λ
2
1
n
−
1
.
(3)
Эти функции определяют отношения давления
P
и плотности
ρ
в
потоке газа к полному давлению
P
и плотности
ρ
изоэнтропически
заторможенного газа.
Зная приведенную скорость
λ
a
1
на срезе сопла и используя приве-
денные допущения, найдем значение приведенной скорости активного
потока
λ
a
4
в сечении запирания.
Учитывая, что в сечении запирания
λ
п4
= 1
, используя (2) и при-
нятое допущение
P
п4
=
P
п1
, определяем давление пассивного потока
в сечении 4–4:
P
п4
=
P
п1
2
n
п
+ 1
n
п
n
п
−
1
.
(4)
Используя допущение о равенстве статических давлений смешива-
емых потоков в сечении запирания
P
п4
=
P
a
4
и формулу (2), запишем
P
п4
=
P
a
1
1
−
n
a
−
1
n
a
+ 1
λ
2
a
4
n
a
n
a
−
1
.
Решая это уравнение, находим приведенную скорость активного
потока в сечении запирания:
λ
a
4
=
vuuut
n
a
+ 1
n
a
−
1
1
−
P
п4
P
a
1
n
a
−
1
n
a
.
(5)
64 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 4
