различными углами по отношению к плоской или профилированной
мишени
.
Диагностический модуль и оптическая схема экспериментальной
установки
,
содержащей блок источников зондирующего излучения
,
вакуумную камеру с интегрирующей фотометрической сферой и блок
фотоэлектрических и калориметрических приемников излучения
,
по
-
дробно описаны в работе
[5];
для измерения рассеянного лазерного
изучения применялись графитовые калориметры и фотоэлектрические
детекторы мощности
,
которые располагали под разными углами к ми
-
шени
.
Удовлетворительная воспроизводимость параметров лазерного
излучения позволила определить диаграмму направленности рассе
-
янного излучения за несколько лазерных импульсов
.
Результаты из
-
мерений пересчитывали на единицу телесного угла
,
учитывая рассто
-
яние до мишени и размеры чувствительных элементов приемников
.
Погрешность относительных измерений энергии
(
с учетом погрешно
-
сти определения телесного угла
)
составляет
∼
10
±
2 %,
а мощности
∼
15
±
2 %.
Анализируя характерные осциллограммы импульсов пада
-
ющего на мишень и отраженного лазерного излучения
,
особенности
формы и искажения отраженного сигнала
(
что связано с изменением
коэффициента отражения при образовании приповерхностной плаз
-
мы
)
в диапазоне изменения плотности потока лазерного излучения
I
0
∼
10
6
−
10
9
Вт
/
см
2
,
выявили их соответствие динамике лазерно
-
индуцированного плазмообразования и времени образования плазмы
(
t
п
)
у мишени
,
регистрируемой с помощью голографического интерфе
-
рометра по методике
[6].
Исследуя отраженное излучение
,
определи
-
ли
,
что образование приповерхностной лазерной плазмы полимерных
и комбинированных плоских мишеней приводит к заметному рассея
-
нию лазерного излучения
,
но при этом сохраняется форма и амплитуда
отраженного импульса
,
и
(
наряду с поглощением лазерного излуче
-
ния
)
к существенному отражению падающего когерентного излучения
.
Обрабатывая осциллограммы
,
определили коэффициент отражения
зондирующего лазерного излучения от приповерхностной плазмы в
единицу телесного угла в зависимости от плотности потока лазерного
излучения
I
0max
и угла рассеяния
θ
.
Сравнение мощностей падающе
-
го и отраженного в телесный угол приемника излучения проводилось
по амплитуде регистрируемых сигналов
(
так как максимумы сигналов
падающего и отраженного излучений приблизительно совпадают по
времени
).
Характерная особенность зависимостей
R
(
I
0
)
(
рис
. 1)
для плазмы
полимерных мишеней
—
это наличие максимумов отражения
,
до
-
стигаемых
(
как и начало резкого роста интегрального коэффициен
-
ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Машиностроение
". 2003.
№
4 107
